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发表于 2016-12-4 15:36:33
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本帖最后由 kastin 于 2016-12-4 15:44 编辑
设引力常量为 `G`,半圆半径为 `R`,质量线密度为 `\rho`,以 `y` 轴为极轴,逆时针为正方向,极角为 `\theta` 处的微元弧质量为 `\dif m=\rho R\dif\theta`.
于是位于 `x(>0)` 处的单位质量质点与上述微元距离 `l` 满足余弦定理$$l=\sqrt{R^2+x^2-2xR\cos(\frac{\pi}{2}+\theta)}=\sqrt{R^2+x^2+2xR\sin\theta}$$设 `l` 所在直线与x轴夹角为 `\varphi`,现在的任务是计算 `\cos\varphi`. 同样根据余弦定理$$\cos\varphi=\frac{x^2+l^2-R^2}{2xl}=\frac{x+R\sin\theta}{\sqrt{R^2+x^2+2xR\sin\theta}}$$经检验,`x<0` 时上述结果仍然成立。
对称微元对单位质量质点的引力的合力为$$-2\cos\varphi\dif F=-\frac{2G}{l^2}\cos\varphi\dif m=\frac{2\rho RG(x+R\sin\theta)}{(R^2+x^2+2xR\sin\theta)^{3/2}}\dif \theta$$积分就得到总引力为$$T(x)=-2\rho G\int_0^{\frac{\pi}{2}}\frac{R(x+R\sin\theta)}{(R^2+x^2+2xR\sin\theta)^{3/2}}\dif \theta$$这个积分没有初等原函数,但如果 `t=x/R\neq 1`,还是可以用广义超几何函数以及椭圆积分函数来表达的:$$T(x)=-2 G \rho \left[\frac{\left(t^2+1\right)\, _3F_2\left(\frac{3}{4},1,\frac{5}{4};\frac{1}{2},\frac{3}{2};\frac{4 t^2}{\left(t^2+1\right)^2}\right)-3 t^2 \, _3F_2\left(1,\frac{5}{4},\frac{7}{4};\frac{3}{2},\frac{3}{2};\frac{4 t^2}{\left(t^2+1\right)^2}\right)}{\left(t^2+1\right)^{5/2}}+\frac{(t-1) K\left(\frac{4 t}{(t+1)^2}\right)+(t+1) E\left(\frac{4 t}{(t+1)^2}\right)}{2 (t-1) t \left| t+1\right| }\right]\;(t=x/R)$$当 `t=-1` 时,无定义是因为 `x=-R`相当于单位质量质点与半圆环发生接触,此时单位质量物体不能继续被视为质点,引力公式失效。
当 `t=1` 时,上述公式不再有效,需要直接计算- -G \[Rho] Integrate[2(1 +
- Sin[\[Theta]])/(1 + 1^2 + 2*1* Sin[\[Theta]])^(3/2), {\[Theta],
- 0, Pi/2}]
复制代码 结果为$$2\rho G\,\mathrm{arctanh}(1-\sqrt{2})=-\frac{1}{4}\ln (17+12\sqrt{2})\rho G$$引力结果绘图如下
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